============ 工程热电优值 ============ 热电器件的输出功率和转化效率是我们非常关注的两个指标。 对于经典的 :math:`\Pi` 型器件, 如果考虑材料的性能不随温度变化, 我们是可以导出其输出功率和转化效率与材料性质的解析关系的, 还由此可以得到热电材料的两个性能指标: 功率因子和无量纲热电优值。 当考虑到材料性能随温度的复杂变化关系后, 我们无法再给出一个显式的解析解,只能考虑数值解法。 其中一个代表性的工作就是 Snyder 等人在定义器件优值时, 同时附带给出了一个可以进行差分求解器件效率的 Excel 工具。 但是,对于成对器件,这种方式就比较乏力了, 不但效率较低,而且不易处理器件尺寸的优化协调问题。 在此背景之下,刘等人提出了工程热电的相关理论, 在充分考虑材料性能温度依赖性的前提下, 给出了器件性能的半解析公式,以及一个修正后的功率因子和热电优值。 我们的程序包已经实现了单腿和双腿工程热电性能计算的功能, 并且提供了命令行接口。 基本原理 -------- 热电器件性能评估的本质是在求解一个电-热深耦合物理场的问题, 其核心问题可以归结为求解下面一个二阶微分方程: .. math:: :label: governing_eq \frac{d}{dx}\left( \kappa \frac{dT}{dx} \right) + J^2 \rho - J \tau \frac{dT}{dx} = 0 这里 :math:`\kappa` 、:math:`\rho` 和 :math:`\tau` 分别是热导率、电阻率和汤姆孙系数,:math:`J` 是电流密度, 需要求解 :math:`T(x)` 温度分布。 显然地,当材料性能都为常数时,方程 :eq:`governing_eq` 就是一个基本的二阶常微分方程,非常容易给出解析解。 然而,当材料性质是随着温度变化时,上面的方程就变得非常复杂了。 刘等人就是提出了一种办法可以处理这个复杂问题的办法, 即所谓的工程热电性能的概念。该理论中, 发电器件的能量转化效率和输出功率可以表达为: .. math:: :label: eng_yita_gen \eta = \eta _c \frac{ \sqrt{1+ZT_{eng} \alpha_1 \eta _c^{-1}} -1 }{ \alpha_0 \sqrt{1+ZT_{eng} \alpha_1 \eta _c^{-1}} + \alpha_2 } .. math:: :label: eng_pd_gen P_d = \frac{PF_{eng} \Delta T}{4L} 这里 :math:`\eta_c = (T_h-T_c)/T_h` 是卡诺效率, :math:`T_h` 和 :math:`T_c` 分别是高、低温端的温度, :math:`ZT_{eng}` 和 :math:`PF_{eng}` 即为工程热电优值和工程功率因子, :math:`\alpha_i(i=0,1,2)` 是一些无量纲的与材料性质相关的系数, 具体地可以参考原始的文献资料。 结论性地,我们会知道当材料性质温度无关时, :eq:`eng_yita_gen` 和 :eq:`eng_pd_gen` 会完全退化到经典的公式,与经典公式完全相容。 实际上,该理论中还给出了任意电流和截面比条件下的功率输出和热流输入, 比如对于热电单腿: .. math:: :label: eng_pout_gen P_{out} = \frac{V_{oc}^2}{R} \frac{m}{(1+m)^2} .. math:: :label: eng_qhot_gen Q_{hot} = \frac{A}{L} \int_{T_c}^{T_h}\kappa(T)dT + I T_h S(T_h) - W_J I^2 R - W_T I \int_{T_c}^{T_h}\tau (T)dT 其中 :math:`m = R_L / R` 为负载电阻 :math:`R_L` 材料内阻 :math:`R` 的比值,:math:`V_{oc}` 为开路电压, :math:`I` 为工作电流,:math:`A` 和 :math:`L` 分别为热电腿的截面积和高度, :math:`W_J` 和 :math:`W_T` 为焦耳热和汤姆孙热权重系数: .. math:: :label: eng_props R &= \frac{1}{\Delta T} \frac{L}{A} \int_{T_c}^{T_h}\rho (T)dT \\ V_{oc} &= \int_{T_c}^{T_h} S (T)dT \\ W_J &= \frac{ \int_{T_c}^{T_h} \int_{T}^{T_h} \rho (T)dTdT }{ \Delta T \int_{T_c}^{T_h}\rho (T)dT }\\ W_T &= \frac{ \int_{T_c}^{T_h} \int_{T}^{T_h} \tau (T)dTdT }{ \Delta T \int_{T_c}^{T_h}\tau (T)dT } 在这个基础上我们就可以实现任意电流和尺寸器件的性能预测。 程序实现 -------- 这部分的程序实现就是严格按照定义公式进行计算。 通常情况下,可以调用命令 ``tef-engout`` 进行工程热电性能的计算, 它可以给出最优电流和截面比下的输出功率和转化效率。 对于更加复杂的功能,比如完整的性能与电流关系曲线, 就需要调用相关的模块。 命令行指令 ^^^^^^^^^^ 我们可以通过 ``tef-engout -h`` 选项来查看帮助, .. code-block:: $ tef-engout -h usage: tef-engout [-h] [-b] [-p] [-R] [-L LENGTH] [-s SUFFIX] INPUTFILE [OUTPUTFILE] Calculate engineering thermoelectric performance - TEflow(0.0.1a3) >>> Prepare a data file with columns in 'TCSK' order for single-leg devices, or 'TCSKCSK' for paired-leg devices if the -p (--pair) option is enabled. The conductivity column can accept resistivity values using the -R (--resistivity) option. Currently, only evaluations for thermoelectric generators are supported. positional arguments: INPUTFILE Input file name (must be provided) OUTPUTFILE Output file name (optional, auto-generated if omitted) optional arguments: -h, --help show this help message and exit -b, --bare Output data without header -p, --pair Enable the two-leg model, otherwise the single-leg model. -R, --resistivity Use resistivity instead of the default conductivity. -L LENGTH, --length LENGTH The leg length (or height) in mm. Defaults to 1 mm. -s SUFFIX, --suffix SUFFIX Suffix for generating the output file name (default: engout) 对于热电单腿,输入文件需要依次包含 4 列数据: 温度(T[K]), 电导率(C[S/cm]), 塞贝克系数(S[uV/K]) 和热导率(K[W/(m·K)])。 对于热电单偶,我需要确保两种材料性能的温度取点一致, 输入文件需要依次包含 7 列: 第一列是 T, 然后是第一个材料的 C, S, 和 K, 再后面是另外一个材料的 C, S, 和 K。 假定数据文件名为 data.txt, 计算单腿器件性能: .. code-block:: bash $ tef-engout data.txt 计算双腿器件性能: .. code-block:: bash $ tef-engout --pair data.txt 相关的模块 ^^^^^^^^^^ 我们提供了比较完整的函数和类文档,具体可以参考 :doc:`engout </api_doc/teflow.engout>` 模块。